Grazas por visitar Nature.com.Estás a usar unha versión do navegador con soporte CSS limitado.Para obter a mellor experiencia, recomendámosche que utilices un navegador actualizado (ou que desactives o modo de compatibilidade en Internet Explorer).Ademais, para garantir a asistencia continua, mostramos o sitio sen estilos e JavaScript.
Control deslizante que mostra tres artigos por diapositiva.Usa os botóns atrás e seguinte para moverte polas diapositivas ou os botóns do controlador de diapositivas ao final para moverte por cada diapositiva.
informou sobre a estratificación electroquímica do boro non condutor en boros de capa fina.Este efecto único conséguese incorporando boro a granel nunha malla metálica que induce a condución eléctrica e abre espazo para a fabricación de boro con esta estratexia viable.Os experimentos realizados en varios electrólitos proporcionan unha poderosa ferramenta para a obtención de escamas de boreno de varias fases cun espesor de ~3-6 nm.Tamén se revela e discute o mecanismo de eliminación electroquímica do boro.Así, o método proposto pode servir como unha nova ferramenta para a produción a gran escala de fresas de capa fina e acelerar o desenvolvemento da investigación relacionada coas fresas e as súas posibles aplicacións.
Os materiais bidimensionais (2D) recibiron moito interese nos últimos anos debido ás súas propiedades únicas, como a condutividade eléctrica ou as superficies activas destacadas.O desenvolvemento de materiais de grafeno chamou a atención sobre outros materiais 2D, polo que se están investigando amplamente novos materiais 2D.Ademais do coñecido grafeno, os dicalcoxenuros de metais de transición (TMD) como WS21, MoS22, MoSe3 e WSe4 tamén foron estudados de forma intensiva recentemente.A pesar dos materiais mencionados anteriormente, o nitruro de boro hexagonal (hBN), o fósforo negro e o boroneno producido recentemente con éxito.Entre eles, o boro chamou moita atención como un dos sistemas bidimensionais máis novos.Está en capas como o grafeno pero presenta propiedades interesantes debido á súa anisotropía, polimorfismo e estrutura cristalina.O boro a granel aparece como o bloque de construción básico no icosaedro B12, pero diferentes tipos de cristais de boro fórmanse mediante diferentes métodos de unión e unión en B12.Como resultado, os bloques de boro non adoitan estar en capas como o grafeno ou o grafito, o que complica o proceso de obtención de boro.Ademais, moitas formas polimórficas de borofeno (por exemplo, α, β, α1, pmmm) fano aínda máis complexo5.As distintas etapas acadadas durante a síntese afectan directamente ás propiedades das gradas.Polo tanto, o desenvolvemento de métodos sintéticos que permitan obter borocenos específicos de fase con grandes dimensións laterais e pequeno grosor de escamas require na actualidade un estudo profundo.
Moitos métodos para sintetizar materiais 2D baséanse en procesos sonoquímicos nos que os materiais a granel se colocan nun disolvente, xeralmente un disolvente orgánico, e sonicados durante varias horas.Ranjan et al.6 exfoliaron con éxito boro a granel en borofeno usando o método descrito anteriormente.Estudaron unha serie de disolventes orgánicos (metanol, etanol, isopropanol, acetona, DMF, DMSO) e demostraron que a exfoliación por sonicación é un método sinxelo para obter copos de boro grandes e finos.Ademais, demostraron que o método Hummers modificado tamén se pode usar para exfoliar o boro.A estratificación líquida foi demostrada por outros: Lin et al.7 usou boro cristalino como fonte para sintetizar láminas de β12-boro de capa baixa e utilizáronos ademais en baterías de xofre de litio baseadas en boro, e Li et al.Demostraron 8 láminas de boroneno de capa baixa..Pódese obter por síntese sonoquímica e usar como electrodo supercondensador.Non obstante, a deposición en capa atómica (ALD) é tamén un dos métodos de síntese ascendente para o boro.Mannix et al.9 depositaron átomos de boro sobre un soporte de prata atómicamente pura.Este enfoque permite obter follas de boroneno ultrapuro, aínda que a produción de boroneno a escala de laboratorio está moi limitada debido ás duras condicións do proceso (baleiro ultra alto).Polo tanto, é fundamental desenvolver novas estratexias eficientes para a fabricación de boroneno, explicar o mecanismo de crecemento/estratificación e, a continuación, realizar unha análise teórica precisa das súas propiedades, como o polimorfismo, a transferencia eléctrica e térmica.H. Liu et al.10 discutiu e explicou o mecanismo do crecemento do boro en substratos de Cu(111).Resultou que os átomos de boro tenden a formar cúmulos densos 2D baseados en unidades triangulares, e a enerxía de formación diminúe constantemente co aumento do tamaño do cúmulo, o que suxire que os cúmulos de boro 2D sobre substratos de cobre poden crecer indefinidamente.Unha análise máis detallada das follas de boro bidimensionais é presentada por D. Li et al.11, onde se describen varios substratos e se discuten as posibles aplicacións.Indícase claramente que existen algunhas discrepancias entre os cálculos teóricos e os resultados experimentais.Polo tanto, son necesarios cálculos teóricos para comprender plenamente as propiedades e os mecanismos do crecemento do boro.Unha forma de conseguir este obxectivo é utilizar unha simple cinta adhesiva para eliminar o boro, pero esta aínda é demasiado pequena para investigar as propiedades básicas e modificar a súa aplicación práctica12.
Unha forma prometedora de enxeñaría de peeling de materiais 2D a partir de materiais a granel é o peeling electroquímico.Aquí un dos electrodos consiste en material a granel.En xeral, os compostos que normalmente son exfoliados por métodos electroquímicos son altamente condutores.Están dispoñibles como barras comprimidas ou tabletas.O grafito pódese exfoliar con éxito deste xeito debido á súa alta condutividade eléctrica.Achi e o seu equipo14 exfoliaron con éxito o grafito convertendo varillas de grafito en grafito prensado en presenza dunha membrana utilizada para evitar a descomposición do material a granel.Outros laminados voluminosos exfolianse con éxito dun xeito similar, por exemplo, mediante a delaminación electroquímica Janus15.Do mesmo xeito, o fósforo negro en capas está estratificado electroquímicamente, con ións electrólitos ácidos que se difunden no espazo entre as capas debido á tensión aplicada.Desafortunadamente, o mesmo enfoque non se pode aplicar simplemente á estratificación do boro en borofeno debido á baixa condutividade eléctrica do material a granel.Pero que pasa se se inclúe o po de boro solto nunha malla metálica (níquel-níquel ou cobre-cobre) para ser usada como electrodo?É posible inducir a condutividade do boro, que se pode dividir electroquímicamente como un sistema en capas de condutores eléctricos?Cal é a fase do boroneno de capa baixa desenvolvido?
Neste estudo, respondemos a estas preguntas e demostramos que esta sinxela estratexia proporciona un novo enfoque xeral para fabricar fresas finas, como se mostra na Figura 1.
O cloruro de litio (LiCl, 99,0%, CAS: 7447-41-8) e o po de boro (B, CAS: 7440-42-8) foron adquiridos a Sigma Aldrich (EE. UU.).Sulfato de sodio (Na2SO4, ≥ 99,0 %, CAS: 7757-82-6) subministrado desde Chempur (Polonia).Utilizouse dimetilsulfóxido (DMSO, CAS: 67-68-5) de Karpinex (Polonia).
A microscopía de forza atómica (AFM MultiMode 8 (Bruker)) proporciona información sobre o grosor e o tamaño da rede do material en capas.A microscopía electrónica de transmisión de alta resolución (HR-TEM) realizouse utilizando un microscopio FEI Tecnai F20 a unha tensión de aceleración de 200 kV.A análise de espectroscopia de absorción atómica (AAS) realizouse mediante un espectrofotómetro de absorción atómica polarizada Hitachi Zeeman e un nebulizador de chama para determinar a migración dos ións metálicos á solución durante a exfoliación electroquímica.O potencial zeta do boro a granel foi medido e realizado nun Zeta Sizer (ZS Nano ZEN 3600, Malvern) para determinar o potencial de superficie do boro a granel.A composición química e as porcentaxes atómicas relativas da superficie das mostras foron estudadas mediante espectroscopia de fotoelectróns de raios X (XPS).As medicións realizáronse mediante radiación de Mg Ka (hν = 1253,6 eV) no sistema PREVAC (Polonia) equipado cun analizador de enerxía de electróns Scienta SES 2002 (Suecia) que funciona a unha enerxía transmitida constante (Ep = 50 eV).A cámara de análise evacúase a unha presión inferior a 5 × 10-9 mbar.
Normalmente, 0,1 g de po de boro de fluxo libre preséntase primeiro nun disco de malla metálica (níquel ou cobre) mediante unha prensa hidráulica.O disco ten un diámetro de 15 mm.Os discos preparados utilízanse como electrodos.Utilizáronse dous tipos de electrólitos: (i) LiCl 1 M en DMSO e (ii) Na2SO4 1 M en auga desionizada.Utilizouse un fío de platino como electrodo auxiliar.O diagrama esquemático da estación de traballo móstrase na Figura 1. No decapado electroquímico, aplícase unha corrente determinada (1 A, 0,5 A ou 0,1 A) entre o cátodo e o ánodo.A duración de cada experimento é de 1 hora.Despois diso, o sobrenadante foi recollido, centrifugado a 5000 rpm e lavado varias veces (3-5 veces) con auga desionizada.
Varios parámetros, como o tempo e a distancia entre os electrodos, afectan á morfoloxía do produto final da separación electroquímica.Aquí examinamos a influencia do electrólito, a corrente aplicada (1 A, 0,5 A e 0,1 A; tensión 30 V) e o tipo de reixa metálica (Ni dependendo do tamaño do impacto).Probáronse dous electrólitos diferentes: (i) cloruro de litio (LiCl) 1 M en sulfóxido de dimetilo (DMSO) e (ii) sulfato sódico 1 M (Na2SO4) en auga desionizada (DI).No primeiro, os catións de litio (Li+) intercalaranse en boro, que se asocia cunha carga negativa no proceso.Neste último caso, o anión sulfato (SO42-) intercalarase nun boro cargado positivamente.
Inicialmente, a acción dos electrólitos anteriores mostrouse a unha corrente de 1 A. O proceso levou 1 hora con dous tipos de reixas metálicas (Ni e Cu), respectivamente.A Figura 2 mostra unha imaxe de microscopía de forza atómica (AFM) do material resultante, e o perfil de altura correspondente móstrase na Figura S1.Ademais, a altura e dimensións das escamas realizadas en cada experimento móstranse na táboa 1. Ao parecer, cando se usa Na2SO4 como electrólito, o grosor das escamas é moito menor cando se utiliza unha reixa de cobre.En comparación cos flocos despegados en presenza dun portador de níquel, o grosor diminúe unhas 5 veces.Curiosamente, a distribución de tamaños das escalas era similar.Non obstante, o LiCl/DMSO resultou eficaz no proceso de exfoliación usando ambas mallas metálicas, dando lugar a 5-15 capas de boroceno, semellante a outros fluídos exfoliantes, o que orixinou múltiples capas de boroceno7,8.Polo tanto, estudos posteriores revelarán a estrutura detallada das mostras estratificadas neste electrólito.
Imaxes AFM de follas de boroceno despois da delaminación electroquímica en A Cu_Li+_1 A, B Cu_SO42−_1 A, C Ni_Li+_1 A e D Ni_SO42−_1 A.
A análise realizouse mediante microscopía electrónica de transmisión (TEM).Como se mostra na Figura 3, a estrutura a granel do boro é cristalina, como demostran as imaxes TEM tanto de boro como de boro en capas, así como os correspondentes patróns de Transformada Rápida de Fourier (FFT) e os seguintes patróns de Difracción de Electróns de Área Seleccionada (SAED).As principais diferenzas entre as mostras despois do proceso de delaminación vense facilmente nas imaxes TEM, onde os espazamentos d son máis nítidos e as distancias son moito máis curtas (0,35-0,9 nm; Táboa S2).Mentres que as mostras fabricadas na malla de cobre coincidían coa estrutura β-romboédrica do boro8, as mostras fabricadas usando o níquelmallacoincidiu coas predicións teóricas dos parámetros do reticular: β12 e χ317.Isto demostrou que a estrutura do boroceno era cristalina, pero o grosor e a estrutura cristalina cambiaron tras a exfoliación.Non obstante, amosa claramente a dependencia da reixa utilizada (Cu ou Ni) da cristalinidade do boreno resultante.Para Cu ou Ni, pode ser monocristalino ou policristalino, respectivamente.Tamén se atoparon modificacións cristais noutras técnicas de exfoliación18,19.No noso caso, o paso d e a estrutura final dependen en gran medida do tipo de reixa empregada (Ni, Cu).Pódense atopar variacións significativas nos patróns SAED, o que suxire que o noso método conduce á formación de estruturas cristalinas máis uniformes.Ademais, a cartografía elemental (EDX) e a imaxe STEM demostraron que o material 2D fabricado consistía no elemento boro (Fig. S5).Non obstante, para unha comprensión máis profunda da estrutura, son necesarios máis estudos sobre as propiedades dos borofenos artificiais.En particular, débese continuar coa análise dos bordos do borne, xa que xogan un papel crucial na estabilidade do material e no seu rendemento catalítico20,21,22.
Imaxes TEM de boro a granel A, B Cu_Li+_1 A e C Ni_Li+_1 A e patróns SAED correspondentes (A', B', C');inserción rápida da transformada de Fourier (FFT) na imaxe TEM.
Realizouse a espectroscopia de fotoelectróns de raios X (XPS) para determinar o grao de oxidación das mostras de boreno.Durante o quecemento das mostras de borofeno, a relación boro-boro aumentou de 6,97% a 28,13% (táboa S3).Mentres tanto, a redución dos enlaces de subóxido de boro (BO) prodúcese principalmente pola separación de óxidos de superficie e a conversión de subóxido de boro en B2O3, como indica un aumento da cantidade de B2O3 nas mostras.Sobre a fig.S8 mostra cambios na relación de enlace dos elementos boro e óxido ao quentar.O espectro global móstrase na fig.S7.As probas demostraron que o boroneno se oxidaba na superficie nunha proporción de boro:óxido de 1:1 antes do quecemento e de 1,5:1 despois do quecemento.Para obter unha descrición máis detallada de XPS, consulte Información complementaria.
Experimentos posteriores realizáronse para comprobar o efecto da corrente aplicada entre os electrodos durante a separación electroquímica.As probas realizáronse a correntes de 0,5 A e 0,1 A en LiCl/DMSO, respectivamente.Os resultados dos estudos AFM móstranse na figura 4 e os perfís de altura correspondentes móstranse nas figuras.S2 e S3.Tendo en conta que o grosor dunha monocapa de borofeno é duns 0,4 nm,12,23 en experimentos a 0,5 A e a presenza dunha reixa de cobre, as escamas máis finas corresponden a 5-11 capas de borofeno cunhas dimensións laterais duns 0,6-2,5 μm.Ademais, en experimentos conníquelcuadrículas, obtivéronse escamas cunha distribución de grosor extremadamente pequena (4,82-5,27 nm).Curiosamente, as escamas de boro obtidas por métodos sonoquímicos teñen tamaños de escamas similares no intervalo de 1,32-2,32 nm7 ou 1,8-4,7 nm8.Ademais, a exfoliación electroquímica do grafeno proposta por Achi et al.14 deu lugar a escamas máis grandes (>30 µm), que poden estar relacionadas co tamaño do material de partida.Non obstante, as escamas de grafeno teñen un grosor de 2-7 nm.Pódense obter escamas de tamaño e altura máis uniformes reducindo a corrente aplicada de 1 A a 0,1 A. Así, controlar este parámetro de textura clave dos materiais 2D é unha estratexia sinxela.Hai que ter en conta que os experimentos realizados nunha reixa de níquel cunha corrente de 0,1 A non tiveron éxito.Isto débese á baixa condutividade eléctrica do níquel en comparación co cobre e á insuficiente enerxía necesaria para formar borofeno24.A análise TEM de Cu_Li+_0,5 A, Cu_Li+_0,1 A, Cu_SO42-_1 A, Ni_Li-_0,5 A e Ni_SO42-_1 A móstrase na Figura S3 e na Figura S4, respectivamente.
Ablación electroquímica seguida de imaxe AFM.(A) Cu_Li+_1A, (B) Cu_Li+_0,5A, (C) Cu_Li+_0,1A, (D) Ni_Li+_1A, (E) Ni_Li+_0,5A.
Aquí tamén propoñemos un posible mecanismo para a estratificación dunha broca a granel en brocas de capa fina (Fig. 5).Inicialmente, a fresa a granel foi presionada na reixa de Cu/Ni para inducir a condución no eléctrodo, que aplicou con éxito unha tensión entre o electrodo auxiliar (fío de Pt) e o eléctrodo de traballo.Isto permite que os ións migren a través do electrólito e queden incrustados no material do cátodo/ánodo, dependendo do electrólito utilizado.A análise AAS demostrou que non se liberaron ións da malla metálica durante este proceso (ver Información complementaria).demostrou que só os ións do electrólito poden penetrar na estrutura do boro.O boro comercial a granel usado neste proceso denomínase a miúdo "boro amorfo" pola súa distribución aleatoria de unidades celulares primarias, o icosaédrico B12, que se quenta a 1000 °C para formar unha estrutura β-romboédrica ordenada (Fig. S6). 25 .Segundo os datos, os catións de litio introdúcense facilmente na estrutura do boro na primeira etapa e arrancan fragmentos da batería B12, formando finalmente unha estrutura de boroneno bidimensional cunha estrutura moi ordenada, como β-romboedros, β12 ou χ3. , dependendo da corrente aplicada e damallamaterial.Para revelar a afinidade Li+ co boro a granel e o seu papel clave no proceso de delaminación, mediuse o seu potencial zeta (ZP) como -38 ± 3,5 mV (ver Información complementaria).O valor negativo de ZP para o boro a granel indica que a intercalación de catións de litio positivos é máis eficiente que outros ións utilizados neste estudo (como SO42-).Isto tamén explica a penetración máis eficiente de Li+ na estrutura do boro, o que resulta nunha eliminación electroquímica máis eficiente.
Así, desenvolvemos un novo método para a obtención de boros de capa baixa mediante estratificación electroquímica do boro mediante rejillas Cu/Ni en solucións de Li+/DMSO e SO42-/H2O.Tamén parece dar saída en diferentes etapas dependendo da corrente aplicada e da rede utilizada.Tamén se propón e discute o mecanismo do proceso de exfoliación.Pódese concluír que o boroneno de capa baixa de calidade controlada pódese producir facilmente escollendo unha malla metálica adecuada como portador de boro e optimizando a corrente aplicada, que se pode empregar máis en investigación básica ou aplicacións prácticas.Máis importante aínda, este é o primeiro intento exitoso de estratificación electroquímica do boro.Crese que este camiño pódese usar normalmente para exfoliar materiais non condutores en formas bidimensionais.Non obstante, é necesario comprender mellor a estrutura e as propiedades das fresas de capa baixa sintetizadas, así como unha investigación adicional.
Os conxuntos de datos creados e/ou analizados durante o estudo actual están dispoñibles no repositorio RepOD, https://doi.org/10.18150/X5LWAN.
Desai, JA, Adhikari, N. e Kaul, AB Semiconductor WS2 pelar a eficiencia química e a súa aplicación en fotodiodos heteroestruturados de grafeno-WS2-grafeno fabricados aditivamente.RSC Avances 9, 25805–25816.https://doi.org/10.1039/C9RA03644J (2019).
Li, L. et al.Delaminación de MoS2 baixo a acción dun campo eléctrico.J. Aliaxes.Comparar.862, 158551. https://doi.org/10.1016/J.JALLCOM.2020.158551 (2021).
Chen, X. et al.Nanosheets 2D de MoSe2 en capas de fase líquida para sensor de gas NO2 de alto rendemento a temperatura ambiente.Nanotecnoloxía 30, 445503. https://doi.org/10.1088/1361-6528/AB35EC (2019).
Yuan, L. et al.Un método fiable para a delaminación mecánica cualitativa de materiais 2D a gran escala.AIP Avances 6, 125201. https://doi.org/10.1063/1.4967967 (2016).
Ou, M. et al.A aparición e evolución do boro.Ciencia avanzada.8, 2001 801. https://doi.org/10.1002/ADVS.202001801 (2021).
Ranjan, P. et al.Gradas individuais e os seus híbridos.alma mater avanzada.31:1-8.https://doi.org/10.1002/adma.201900353 (2019).
Lin, H. et al.Produción a gran escala de obleas simples de capa baixa fóra da rede de β12-boro como electrocatalizadores eficientes para baterías de xofre de litio.SAU Nano 15, 17327–17336.https://doi.org/10.1021/acsnano.1c04961 (2021).
Le, H. et al.Produción a gran escala de follas de boro de capa baixa e o seu excelente rendemento de supercapacitancia mediante a separación de fase líquida.SAU Nano 12, 1262–1272.https://doi.org/10.1021/acsnano.7b07444 (2018).
Mannix, AJ Síntese de boro: polimorfos anisotrópicos de boro bidimensionales.Science 350 (2015), 1513-1516.https://doi.org/10.1126/science.aad1080 (1979).
Liu H., Gao J. e Zhao J. De cúmulos de boro a láminas de boro 2D en superficies de Cu(111): mecanismo de crecemento e formación de poros.a ciencia.Informe 3, 1–9.https://doi.org/10.1038/srep03238 (2013).
Le, D. et al.Follas de boro bidimensionais: estrutura, crecemento, propiedades electrónicas e de transporte térmico.Capacidades ampliadas.alma mater.30, 1904349. https://doi.org/10.1002/adfm.201904349 (2020).
Chahal, S. et al.Boren exfolia por micromecánica.alma mater avanzada.2102039(33), 1-13.https://doi.org/10.1002/adma.202102039 (2021).
Liu, F. et al.Síntese de materiais de grafeno por exfoliación electroquímica: progreso recente e potencial futuro.Carbon Energy 1, 173–199.https://doi.org/10.1002/CEY2.14 (2019).
Achi, TS et al.Nanofollas de grafeno escalables e de alto rendemento producidas a partir de grafito comprimido mediante estratificación electroquímica.a ciencia.Informe 8(1), 8. https://doi.org/10.1038/s41598-018-32741-3 (2018).
Fang, Y. et al.Deslaminación electroquímica Janus de materiais bidimensionais.J. Alma mater.Química.A. 7, 25691–25711.https://doi.org/10.1039/c9ta10487a (2019).
Ambrosi A., Sofer Z. e Pumera M. Electrochemical delamination of layered black phosphorus to phosphorene.Angie.Química.129, 10579–10581.https://doi.org/10.1002/ange.201705071 (2017).
Feng, B. et al.Implementación experimental dunha folla de boro bidimensional.Química Nacional.8, 563–568.https://doi.org/10.1038/nchem.2491 (2016).
Xie Z. et al.Boroneno bidimensional: propiedades, preparación e aplicacións prometedoras.Investigación 2020, 1-23.https://doi.org/10.34133/2020/2624617 (2020).
Gee, X. et al.Nova síntese de arriba abaixo de nanofollas de boro bidimensionais ultrafinas para a terapia multimodal do cancro guiada por imaxes.alma mater avanzada.30, 1803031. https://doi.org/10.1002/ADMA.201803031 (2018).
Chang, Y., Zhai, P., Hou, J., Zhao, J. e Gao, J. Superior rendemento catalítico HER e OER de vacantes de selenio en PtSe 2 con enxeñaría de defectos: da simulación ao experimento.Alma mater de enerxía avanzada.12, 2102359. https://doi.org/10.1002/aenm.202102359 (2022).
Li, S. et al.Eliminación dos estados electrónicos de bordo e fonónicos das nanocintas de fosforeno mediante a reconstrución do bordo única.18 anos menor, 2105130. https://doi.org/10.1002/smll.202105130 (2022).
Zhang, Yu, et al.Reconstrución universal en zigzag de monocapas de fase α engurradas e a súa resultante separación de carga espacial robusta.Nanolet.21, 8095–8102.https://doi.org/10.1021/acs.nanolett.1c02461 (2021).
Lee, W. et al.Implementación experimental de boroneno en panal.a ciencia.touro.63, 282-286.https://doi.org/10.1016/J.SCIB.2018.02.006 (2018).
Taherian, R. Teoría da condutividade, condutividade.In Polymer-Based Composites: Experiments, Modeling, and Applications (Kausar, A. ed.) 1–18 (Elsevier, Amsterdam, 2019).https://doi.org/10.1016/B978-0-12-812541-0.00001-X.
Gillespie, JS, Talley, P., Line, LE, Overman, KD, Synthesis, B., Kohn, JAWF, Nye, GK, Gole, E., Laubengayer, V., Hurd, DT, Newkirk, AE, Hoard, JL, Johnston, HLN, Hersh, EC Kerr, J., Rossini, FD, Wagman, DD, Evans, WH, Levine, S., Jaffee, I. Newkirk e Boranes.Engadir.químico.ser.65, 1112. https://pubs.acs.org/sharingguidelines (21 de xaneiro de 2022).
Este estudo foi apoiado polo National Science Center (Polonia) baixo a subvención núm.OPUS21 (2021/41/B/ST5/03279).
A malla de arame de níquel é un tipo de fío industrialpanofeito de fío de níquel.Caracterízase pola súa durabilidade, condutividade eléctrica e resistencia á corrosión e á ferruxe.Debido ás súas propiedades únicas, a malla de arame de níquel utilízase habitualmente en aplicacións como a filtración, o tamizado e a separación en industrias como a aeroespacial, química e de procesamento de alimentos.Está dispoñible nunha variedade de tamaños de malla e diámetros de arame para atender a varios requisitos.